Реакции квазиупругого выбивания (е, 2е) и (е,3е)

В последние 10-15 лет в международной литературе получил дальнейшее широкое применение предложенный в 60-е годы в нашей лаборатории совпадательный метод (е, 2е) квазиупругого выбивания электрона из атома, молекулы и твердого тела быстрым электроном с энергией ~ 10 кэВ [1]. Он позволил (подобно своему ядерному прообразу (р, 2р) при энергиях несколько сот МэВ) измерять импульсные распределения электронов (ИР) на отдельных орбиталях в мишени с заданной энергией связи (здесь в основе лежит бинарный закон сохранения   

 - импульс и энергия связи выбиваемого электрона в мишени).

   Раньше такой возможности в физике многоэлектронных систем не было.
В силу того, что сечения атомных процессов на много порядков больше, чем ядерных, оказалось вполне возможным реализовать экспериментально и сформулированное нами обобщение метода (е, 2е) - процессы (е, 3е) и (g, 2е) [2], позволяющие уже исследовать кулоновские ее-корреляции в веществе. Именно, например, в процессе (е, 3е) выделяется по кинематике подпроцесс (е, 2е) с двумя быстрыми конечными электронами, а сравнительно небольшой импульс отдачи третьего электрона характеризует как раз указанную ее-корреляцию.
 

 Литература:

1.  В.Г. Неудачин, Ю.В. Попов, Ю.Ф. Смирнов, Электронная импульсная спектроскопия атомов, молекул и тонких пленок, УФН 169, 1111 (1999).

2. V.G. Neudatchin, Yu.F. Smimov, A.V. Pavlichenkov, V.G. Levin, On the study of the double Fou-rier transforms of the electron wavefunctions for atoms and molecules using the (r, 2e) and (e, 3e) processes at high energies, Phys.Lett. A 64, 31 (1977);

A study of the two-electron Fourier amplitudes of atomic and molecular wave functions using the (r, 2e) and (e,3e) processes at high energies, J.Phys. В: Atomic, Molec.  11,.3587(1978);

N.P. Yudmin, A.V. Pavlichenkov, V.G. Neudatchin, Angular distributions of electrons in the (r, 2e) re-action and ее-correlations in the atom. Z.Phys. A 320, 565 (1985).

Рис.1. Импульсные распределения (ИР) электронов для орбитапей 2s-типа (слева) и 2p-типа (справа) в валентной зоне поликристалла Аl ₂0 ₃ .  Видно, как ИР чувствительны к значениям орбитального момента и к  их смешиванию (на правом графике видна небольшая примесь 2s-компоненты, благодаря чему амплитуда ИР не равна нулю при q=o).