Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://edu.zelenogorsk.ru/astron/meti/diststar.htm
Дата изменения: Unknown
Дата индексирования: Tue Oct 2 00:30:27 2012
Кодировка: Windows-1251

Поисковые слова: п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п п
Оценка предельного расстояния до звезд-кандидатов на отправку Первого Детского радиопослания Внеземным Цивилизациям
Оценка предельного расстояния до звезд-кандидатов на отправку Первого Детского радиопослания Внеземным Цивилизациям.
Муниципальный Центр Образования,
Красноярский край, г.Зеленогорск,
2001 год.

Поскольку условия распространения электромагнитных волн определяются известными физическими законами, попробуем рассмотреть эту проблему применительно к задаче отправки радиопослания к соседним звездам. Иначе говоря, попробуем оценить как будет ослабевать наш сигнал в зависимости от пройденного им расстояния.


МЕТОД 1
Наиболее важной величиной, характеризующей мощность сигнала можно считать плотность потока энергии, которая на расстоянии R от передатчика может быть оценена как:
S=(P*s)/(l2*R2) ~ =(P*p*r2)/(l2*R2) [Вт/м2]   [1]
где P - мощность передатчика; s - эффективная площадь антенны, близкая к геометрической pr2; l - длина волны; R - расстояние до корреспондента.
В радиоастрономии величину потока чаще всего выражают внесистемной единицей - Янский (в честь Карла Янского - одного из основоположников этой науки):
1 Ян = 10-26 (Вт/м2)*с.
В настоящее время вполне успешно регистрируются потоки до 10-3Ян. Несомненно, регистрация таких слабых потоков требует точной настройки на частоту передатчика и определенного времени накопления сигнала. Попробуем для нашей задачи принять в качестве начального условие, согласно которому поток энергии в нашем сообщении на расстоянии корреспондента будет в 1000 раз больше, т.е. порядка 1 Ян.

Тогда (для телескопа типа РТ-70, с диаметром 70м, и мощностью 150 кВт на длине волны 6 см) получим:

R2 ~ (P*p*r2)/(l2*S) или 150*103вт*3.14*352м2/(36*10-42*10-26вт/м2) ~ 1.6*1037 м2 ,
откуда (с учетом того, что 1св.год = 365.2425*24*3600*3*108 метров ~ 9.5*1015 м.), можно получить:
R~ 4*1018 м или 500 световых лет!!!
Итак, наш первый результат: ~ до 500 световых лет при плотности потока энергии ~10-26 (Вт/м2)

МЕТОД 2
Попробуем проверить свои оценки простым геометрическим методом. Параболическая антенна-рефлектор формирует направленный сигнал с расходимостью порядка f(l,d)~l/d радиан (где l - длина волны, а d - диаметр антенны).
Рис. 1.

Для нашей антенны будем иметь f(l,d)~l/d = 0.06/70 ~ 10-3 рад или 3'.
Простые расчеты показывают, что на расстоянии от источника сигнала в 100 световых лет (9.5*1017 м.), площадь, по которой "размажется" весь сигнал составит S ~ p*r2 , где r - радиус энергетического пятна на расстоянии R, который может быть найден как:

r = R*tg(f) ~ R*f (радиан), или 9.5*1017 м *10-3 = 9.5*1014 м.

Откуда искомая площадь S = 3.14* (9.5*1014 ) 2 или порядка 2.8*1030 м2 , что при заданной мощности передатчика в 150 кВт (1.5х105) дает нам плотность потока энергии около P/S ~0.5х10-25 Вт/м2 , или 5 Ян, что по порядку величины совпадает с полученным ранее результатом.

Итак, наш второй результат: ~ 5Ян = 5*10-26 (Вт/м2) на расстоянии в 100 световых лет.  


Как видим, при мощности передатчика в 1.5х105 Вт и расходимости сигнала в 10-3 радиан, даже на расстоянии в 100 световых лет плотность потока энергии в посылаемом сигнале будет не менее 1 Ян. Следовательно, такое расстояние вполне можно считать за верхний предел при выборе возможных звезд-адресатов. 
Конечно, чем ближе будет звезда-адресат, тем более мощный сигнал дойдет до ее окрестностей. Даже безотносительно к тому, с какими приемниками гипотетические представители иного разума могут прослушивать Вселенную, весьма поучительно сравнить плотность потока нашего сигнала с потоками от естественных, природных радиоисточников на частоте послания. На рисунке 2 представлены результаты численного моделирования этой ситуации для РТ-70. Справа - несколько наиболее мощных природных источников на волне 6 см (по данным радиообсерватории в Парксе). А внизу - некоторые из возможных звезд-кандидатов.
Рис.2

Более подробная выборка таких источников из каталога Паркса с потоками более 10 Ян приведена в таблице 1. Можно заметить, что вплоть до расстояния в ~ 60 св. лет наш сигнал будет входить в TOP-10 природных радиоисточников на частоте планируемого послания. Иначе говоря наш "детский крик" будет достаточно "громким", чтобы "перекричать уличные шумы"...
 
Выборка наиболее интенсивных природных радиоисточников на частоте 5 Ггц
из каталога радиообсерватории в Парксе (Австралия):
 
Паркс
Alt
Пр. восх.
1950
Склонен.
1950
Поток
 
 
ч  м  с
  њ  '  "
Ян.
B1921+144 3C400 19 21 21.7 +14 24 00 83,00
B1228+126 M87 12 28 17.6 +12 40 02 67,60
B0539-019 3C147.1 05 39 11.1 -01 55 42 43,60
B1226+023 3C273 12 26 33.2 +02 19 43 36,70
B1343-601   13 43 32.0 -60 08 00 27,10
B0539-691 MC74 05 39 04.0 -69 06 30 25,10
B2251+158 3C454.3 22 51 29.5 +15 52 54 23,30
B0922-517 RCW42 09 22 45.6 -51 46 40 23,00
B1717-009 3C353 17 17 55.6 -00 55 41 22,90
B1548-560   15 48 30.0 -56 03 00 18,00
B2152-699 21-64 21 52 57.7 -69 55 40 13,40
B0915-118 HYDRA A 09 15 41.1 -11 53 03 13,10
B1253-055 3C279 12 53 35.8 -05 31 08 13,00
B1850+011   18 50 48.8 +01 10 39 12,50
B1648+050 HER A 16 48 40.0 +05 04 35 12,40
B1921-293 OV236 19 21 42.3 -29 20 26 10,60

В рамках рассматриваемой проблемы возникает еще одно важное замечание, требующее обязательного учета при отправке радиосообщения с Земли.
Ввиду пространственной близости звезд-адресатов, приходится учитывать тот факт, что многие из них имеют большие собственные движения на небесной сфере.
Так, если отправлять сигнал к одной из известнейших звезд - тау Кита, то даже учитывая экстремально малое расстояние в 12 световых лет, при собственном движении 2"/год, можно утверждать, что мы видим эту звезду в 24" от ее истинного положения (т.е. там, где она была 12 лет назад). Еще 12 лет понадобится, чтобы сигнал достиг адресата. Иначе говоря, мы должны послать сигнал в точку небесной сферы, отстоящую на 48" от видимого положения звезды в направлении ее собственного движения. Эта величина вполне сравнима с величиной расходимости сигнала (3').
А это означает, что при неучете вышеизложенных соображений и посылке импульса в точку небесной сферы, имеющую координаты, эквивалентные координатам звезды в настоящее время, мы потеряем до 30% мощности сигнала: Подобное "упреждение" будет существенно важным для любых звезд, поскольку меньшее собственное движение более далеких звезд компенсируется более долгим временем прохождения сигнала. 
Таким образом после окончательного выбора звезд-кандидатов на отправку послания, необходимо обязательно учесть их направления и скорости движения в пространстве. 
Работа выполнена в рамках участия в проекте METI (Message for ExtraTerrestrial Intilligence), организованном отделом Астрономии и космонавтики МГДТДиЮ под руководством Б.Г.Пшеничнера.

По всем возникшим вопросам и с предложениями можно обращаться по адресу: astron@cobr.kts.ru (Гурьянов Сергей Егорович - рук. проекта в г. Зеленогорске). 


Литература:
  1. В.С.Троицкий "Научные основания проблемы существования и поиска внеземных цивилизаций". В сб. "Проблема поиска жизни во Вселенной (труды Таллинского симпозиума) - М., Наука, 1986.
  2. Г.Уокер "Астрономические наблюдения". М., Мир, 1990.
  3. Дополнительно: Планетная радиолокация и космическая радиофизика