Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://www.cplire.ru/html/InformChaosLab/kvart/kvart_matr_3.htm
Дата изменения: Tue Dec 26 09:56:52 2006
Дата индексирования: Tue Oct 2 12:22:55 2012
Кодировка: Windows-1251

Поисковые слова: п п п п п п п п п п п п п п п п п п
Мультимедийный комплекс Kvartika

На главную          о разработчиках    о программе    статьи    скачать    контакты      форум

 
   тел: (495) 159-30-03
   e-mail: nature@front.ru 
 
 

поиск
 

 

торговое оборудование - каталог  

    
Главная -> Спектральные линии в матрице

подпрограмма "Спектральные линии в матрице"

Спектр атома водорода может быть определен путем решения уравнения Шредингера для одномерного осциллятора. Это уравнение предполагает отыскание спектра собственных значений оператора Н полной энергии объекта:

Н Y= E Y.

Здесь Е - энергия, связанная с частотой n о осциллятора формулой

Е = lhnо / k ,

где k и l - константы; h - постоянная Планка; Y - волновая функция, квадрат модуля которой определяет вероятность состояния объекта . С учетом вида оператора Н приходим к следующему выражению уравнения собственных частот [1]:

где x - нормированное значение переменной t . Собственные значения параметра находим в виде: l= 2n+1, n = 0,1,2,: . Аналогично для матрицы квантовых измерений при М=1 значения L = 2m+1, m = 0,1,2, :, N>=L соотвествуют линейчатой структуре элементов матрицы (см. 'Структура' ). Этой структуре соответствуют определенные собственные функции оператора конечных разностей второго порядка

.

Функцию состояния в матрице определяется (обратно пропорционально квадрату фигурного числа - аналога ширины потенциальной ямы) по формуле [2]

.

Здесь строкам матрицы при М=1 и N>=L соответствуют фигурные числа вида

,

где К= N - L. Ф ункция состояния линейчатой структуры матрицы имеет максимумы при К=0 . Вычисляя положительные разности функций состояния

,

приходим к ф ормуле, аналогичной той, которая определяется в модели Бора

,

 

где R - постоянная Ридберга, равная ; n1 = nо +1, nо +2, ... .

Здесь nо и n1 натуральные числа [1]. П оскольку

в случае L=1 и N > L приходим к серии Лаймана; для L=3 и N > L - к серии Бальмера; для L=5 и N > L - к серии Пашена и т.д. , то есть к полному соотвествию линейчатой структуры матрицы (М=1) со всеми спектральными сериями спектра атома водорода в матрице для значений К=1,2,3,:.

 

Литература
  1. Блохинцев Д.И. Принципиальные вопросы квантовой механики 2-е изд.- М.: Наука,1987.
  2. Чернышев С.Л., Чернышев Л.С. Логика окружающей среды.- 'Радиопромышленность', произв.-техн. сб, специальный выпуск, 2001./ Под ред. С.А.Муравьева


   

 Краткое описание
       Разработчик
       Назначение
       Технические требования
       Главное меню
       Порядок установки
       Подсказки
 Раздел "Матрица"
       Фракталы в матрице квантовых измерений
       Операции с матрицами
       Спектральные линии в матрице
 Раздел "Графика"
       График гистограммы
 Раздел "Структура"
       Образ элемента в комплексе
       Формула В.С. Ивановой в матрице
       Матрица
       Диагонали
       Столбцы
 Раздел "Элемент"
       Построение образов элементов
       Преобразования элементов
       Преобразования наноструктур
 Раздел "Выборка"
       Таблица сравнения 
       Просмотр таблиц сравнения в Excel
       Создание таблиц сравнения в Excel
 Раздел "Система элементов"
       Водородоподобные элементы в трехмерном пространстве 
       Периодическая система элементов в трехмерном пространстве
       Водородоподобные элементы в двумерном пространстве 
       Периодическая система элементов в двумерном пространстве




Квартика, ї 2006