Научная Сеть >> Магнитный антирезонанс

Наука >> Физика >> Общие вопросы >> Справочники >> Физическая энциклопедия | Словарные статьи

Магнитный антирезонанс
31.08.2001 21:12 | Phys.Web.Ru

Антирезонанс магнитный - совокупность явлений, обусловленных обращением в нуль при определенной частоте $\omega_A$ (частоте антирезонанса) действительной части ( $\mu^\prime$ ) магнитной проницаемости $\mu(\omega)$ магнетика: $\mu(\omega)=\mu^\prime+\mu^{\prime\prime}(\omega)$ . Наиболее интересное проявление антирезонанса - существенное {во много раз) возрастание толщины скин-слоя $\delta=c/ \sqrt{2\pi\sigma\omega(\mu^{\prime\prime}+\sqrt{(\mu^\prime)^2+(\mu^{\prime\prime})^2})}$ магнитного металла (см. Скин-эффект), т. е. глубины проникновения в него электромагнитной волны ( $\sigma$ - удельная электропроводность). В результате металл на частоте антирезонанса обладает селективной прозрачностью (эффект был предсказан в 1959 [1], обнаружен н 1969 [3]). Частота $\omega_A=\gamma B$ , где $\gamma$ - гиромагнитное отношение, В - магнитная индукция ( $\vec B=\vec H+4\pi\vec M;\ \vec H$ - напряженность магнитного поля, $\vec M$ - намагниченность единицы объема). Для наблюдения антирезонанса необходимо, чтобы различие между $\omega_A$ и частотой ферромагнитного (или пара-, антиферромагнитного) резонанса $\omega_R$ значительно превышало ширину линии резонанса $\Delta\omega_R$ . Т. к. $\gamma H\leq\omega_R\leq\gamma\sqrt{HB}$ , то требуется, чтобы $\Delta\omega_R\ll4\pi\gamma M$ . Благодаря этому условию, наиболее удобными объектами для наблюдения и исследования антирезонанса оказываются ферромагнетики при H порядка нескольких кЭ. Антирезонанс служит для исследования релаксационных процессов [зависимости $\mu^{\prime\prime}(\omega)$ у ферромагнитных металлов].

Коэффициент прохождения Р (по интенсивности) электромагнитной волны частоты $\omega\approx\omega_A$ через пластину ферромагнитного металла толщиной d (см. [2]):
$P={\displaystyle c^2\over\displaystyle4\pi\sigma^2d^2}\cdot{\displaystyle2x^2\over\displaystyle\sin^2x+\sinh^2x}; \ x=\sqrt{{\displaystyle\sigma d^2\over\displaystyle\beta c^2}\cdot{\displaystyle B\over\displaystyle M}|\omega-\omega_A|}$ ,
$\beta$ - множитель порядка 1, зависящий от поляризации падающей на пластину электромагнитной волны.

Написать комментарий