Цитата(Kotoss @ 6.1.2007, 14:06)
Вопрос, вывдают ли их на самом деле, и что в них есть?
Зависит от каждого конкретного преподавателя, который сам определит, чем можно пользоваться, а чем - нельзя, и выдаст соответствующие справочные материалы. Но если вы заглянете на сайт "Ядерная физика в Интернете" (
http://nuclphys.npi.msu.su/ ), распечатаете то, что вам нужно, принесете на экзамен и покажете экзаменаторам, то, думается, проблем не возникнет...
Цитата(Kotoss @ 8.1.2007, 0:16)
Что такое "константа, определяющая взаимодействие". Если это заряд, то что есть заряд, скажем, гравитационного взаимодействия?
"Канонический" ответ на этот вопрос приведен на стр. 139 (в самом низу) учебника Капитонова. В частности, там сказано, что "в качестве трех других зарядов (сильного, слабого и гравитационного) будем использовать соответствующие заряды протона, который участвует во всех видах взаимодействий (гравитационный заряд протона - это просто его масса)".
На деле, константа того или иного взаимодействия определяется по формуле:
^{2}}{\hbar c})
. При этом, в "естественной системе единиц (
получается пропорциональность константы взаимодействия квадрату соответствующего заряду.
Цитата(Kotoss @ 8.1.2007, 0:16)
И что такое заряды сильного и слабого взаимодействий?
О, это сложный вопрос, на самом деле, и далеко не такой тривиальный, как кажется на первый взгляд. Просто на него можно попытаться ответить следующим образом:
1. Сильный заряд - в сущности, цветовой заряд. Им обладают только кварки (фундаментальные фермионы, способные к сильному взаимодействию) и глюоны (калибровочные бозоны - частицы-переносчики сильного взаимодействия). Поэтому цветовой заряд - тот заряд, который проявляется при обменах кварков глюонами. Если начертить ФД испускания электроном фотона (виртуального, например), то в соответствующей вершине будет
, а для испускания кварком (виртуального) глюона -
. На опыте определяется не заряд, а как раз константа взаимодействия.
2. Заряд слабого взаимодействия нельзя ввести нормальным образом, не вводя параллельно электрического заряда. Дело в том, что адекватной (подобной КЭД) теории слабого взаимодействия не существует (4-фермионная фермиевская неперенормируема, т.е. в вычислениях появляются бесконечности (расходящиеся интегралы по внутреннему импульсу)). Существует, однако, адекватная единая
xU(1))
-теория электрослабого взаимодействия. Штука в том, что для того чтобы ввести заряд логически четко, нужно использовать теорию групп и основы КТП, что на III-м курсе ф-ф не проходится.
И все же... U(1)-группа электромагнитного взаимодействия. Оператор электрического заряда - суть генератор этой группы. Аналогично можно рассматривать операторы слабых зарядов, как генераторы группы SU(2). Однако, на деле у нас есть единая группа (прямое произведение) SU(2)xU(1). Здесь обычно вводятся слабые "заряды" g и g' (в вершинах соответствующих фейнмановских диаграмм), а электрический заряд оказывается равен 
, где 
- угол Вайнберга.Цитата(Kotoss @ 8.1.2007, 0:16)
Или соотношение только для барионов?
Как правильно замечено, только для адронов. Обратите также внимание, что он определяется как
сумма соответствующих квантовых чисел кварков (S,T,C и т.п.). При этом для адекватного определния заряда и справедливости формулы Накано-Нишиджимы-Гелл-Манна требуется отрицательное введение квантовых чисел S и B для s- и b- кварков (т.е. для кварков они равны "-1", а для антикварков "+1"). Не попадитесь!
Цитата(Kotoss @ 8.1.2007, 0:16)
Тогда зачем вообще вводить этот изоспин, если область его применения - только барионы?
Закон сохранения в сильных взаимодействиях, а также необходимость объяснения масс составных адронов и классификации их по мультиплетам (декуплет, октет, нонет и т.п.).
Цитата(Tigran K. Kalaidjian @ 8.1.2007, 12:18)
Ощущение, что эти 2 константы связи определяются экспериментально, а не выражаются через известные фундаментальные постоянные.
С экспериментальной точки зрения - несомненно. Строгий же ввод надо смотреть в лагранжевом подходе, причем на уровне суперсимметричных ТВО (там более полно и последовательно, и меньше свободных параметров)...
Цитата(Tigran K. Kalaidjian @ 8.1.2007, 12:18)
2. Если мы видим, что изоспин не сохраняется, то сразу делаем вывод, что реакция идет не по сильному каналу.
... Не факт - может, и по электромагнитному... А вот, если еще и третья проекция не сохраняется, то, скорее всего, по слабому...
Цитата(Магоp @ 8.1.2007, 19:45)
1. глюон - безмассовая частица.
Цитата(Магоp @ 8.1.2007, 19:45)
2. если переносчик массивен, то радиус действия сил ограничен.(этот вывод я сделал из учебника Капитонова, стр.65 4.17)
Вся штука в том, что отсутствие массы скорее говорит о стабильности частицы, чем о радиусе соответствующего взаимодействия. Радиус же взаимодействия определяется не по формуле
(если подходить строго), а скорее из свойств взаимодействия и особенностей частиц-переносчиков (не только масса, скажем, но и другие заряды - например, цветовой - спин и т.д.). Так, наличие цвета у глюонов приводит к взаимодействиям типа "глюон-глюон", в результате чего эффективный радиус взаимодействия становится конечным (конфайнмент). Фактически, радиус взаимодействия - не четкое определение, а эффективное феноменологическое понятие (например, радиус "глюонной шубы"), зависящее, в частности от энергии...
Цитата(Tanushka @ 8.1.2007, 19:52)
как тогда объясняется 50% массы протона, идущие на глюоны?
Скорее, не "массы протона", а "доли, переданного при взаимодействии импульса"...
Цитата(Tanushka @ 8.1.2007, 19:52)
Если следовать ТВО, то при достаточно больших энергиях массу имеют только хиггсы, а потом постепенно масса появляется у слабых бозонов, лептонов и т.д. вроде
Изначально массы нет даже у Хиггсов... Вообще, появление массы - любопытный вопрос, выходящий за рамки курса... Цитата(Kotoss @ 8.1.2007, 20:29)
Но, глюон - переносчик сильного взаимодействия между ЦВЕТНЫМИ частицами, а переносчик взаимодействия между нуклонами - - мезоны, и радиус сильного взаимодействия - это как раз
Обычно говорят, что между кварками "сильное" взаимодействие, а между нуклонами - "ядерное"...
за помощь 3-курсникам!
А как насчет поделиться? 
...
привели к нынешнему порядку