КАК ПОЛУЧИТЬ ПОПЕРЕЧНЫЕ УПРУГИЕ ВОЛНЫ В ЖИДКОСТИ ИЛИ В ГАЗЕ.
Поперечные упругие волны в жидкости или в газе можно получить с помощью геометрической модуляции обычных продольных упругих волн.
Сразу же отметим, что полученные нами поперечные волны, по своей природе, не будут сдвиговыми волнами, которые мы привыкли видеть в твердых телах. Именно несовместимость поперечных сдвиговых волн с жидкостью или с газом и приводит в смятение почти всех физиков, когда речь заходит о поперечных волнах в эфире.
При этом в данном вопросе о волнах в эфире все физики допускают очередную ошибку, когда эфир они рассматривают только как светоносную среду и совсем забывают про все силовые поля, которые и формируются в эфире. Любому грамотному физику понятно, что сила также не может передаваться через пустоту, а может передаться только через материальную среду, коей и является физический вакуум-эфир.
Широко распространенными методами модуляции являются амплитудная и частотная модуляция волн. На практике применяется также поляризационная и пространственная модуляция света.
Геометрическая модуляция волн используется очень редко. Она заключается в изменении направления распространения волн.
Если слегка покачивать зеркало, от которого отражаются волны, то вектор Умова или вектор Умова-Пойнтинга волн будет менять свое направление, т.е. покачиваться в такт с частотой покачивания зеркала.
При этом наряду с продольной составляющей вектора Умова или Вектора Умова-Пойнтинга, совпадающей с направлением распространения волн, появится небольшая поперечная составляющая данных векторов.
Сила волнового, радиационного давления продольных упругих волн также приобретет при этом небольшую поперечную составляющую, изменяющуюся синхронно с покачиванием зеркала.
Таким образом, в результате геометрической (поперечной) модуляции первичных продольных упругих волн мы получили поперечную составляющую вектора Умова или вектора Умова-Пойнтинга.
Вместо качающегося зеркала можно использовать для указанной цели преломляющую призму с модуляцией показателя преломления материала призмы.
Кроме этого, можно покачивать сам источник волн, и мы получим тот же самый результат выделения поперечной компоненты вектора Умова или вектора Умова-Пойнтинга.
Для электрона больше всего подходит именно последний случай, поскольку электрон очень легко изменяет свое положение в пространстве.
При покачивании электрона продольные, рассеянные электроном электрические волны приобретают небольшую поперечную составляющую вектора распространения продольных электрических волн.
А это и воспринимается нашими приборами как поперечные электромагнитные волны, характеризуемые вектором Умова-Пойнтинга.
Что касается вектора Умова в случае электрона, то ему будут соответствовать продольные квазиупругие волны физического вакуума (так называемые 'нулевые' колебания), которые электрон рассеивает во все стороны при его активном взаимодействии с физическим вакуумом.
Можно полагать, что именно по этой схеме формируются все силовые поля вокруг электронов.
Вывод всех уравнений классической электродинамики в соответствии с рассмотренной схемой формирования силовых полей электрона представлен в монографии А.Л. Шаляпин, В.И. Стукалов. Введение в классическую электродинамику и атомную физику. Изд-во. УМЦ-УГТУ-УПИ. Екатеринбург, 2006.