 |
Астронет: В. В. Соболев Движущиеся оболочки звезд http://www.variable-stars.ru/db/msg/1239626/glava3.html |
Глава III. Газовые туманности
Теперь мы переходим к рассмотрению оболочек, оптическая толщина которых за границей основной серии значительно превосходит единицу. В таких оболочках глазную роль в ионизации атомов из основного состояния играет не излучение, идущее непосредственно от звезды, а диффузное излучение самой оболочки. Появление новой неизвестной величины - плотности этого диффузного излучения - приводит к серьезным трудностям при выяснении всех интересующих нас вопросов.
Для газовых туманностей, рассмотрению которых посвящается настоящая глава, эти трудности являются минимальными. Эти объекты характеризуются двумя особенностями: 1) незначительностью числа ионизации из возбужденных состояний и 2) полной прозрачностью для излучения в линиях субординатных серий. Вследствие этого исследование поля излучения туманности может быть разбито на два этапа: сначала исследуется поле излучения за границей основной серии (и находится степень ионизации), затем - поле излучения в резонансной линии (и находится относительное число атомов во втором состоянии). Что же касается излучения в линиях субординатных серий, то интенсивность этого излучения, как уже указывалось выше, определяется уравнениями Cillie.
Как известно, поле излучения туманности впервые было рассмотрено В. А. Амбарцумяном в его важной работе "О лучевом равновесии планетарной тумманности" [1]. Впоследствии этот вопрос обсуждался также в работах Chandrasekhar [2], Hagihara [3] и Menzel с сотрудниками [4]. Однако во всех этих работах предполагалось, что туманность неподвижна или что она движется без градиента скорости (второй случай не отличается принципиально от первого; различие между ними состоит только в постановке граничных условий). Впервые Zanstra [5] сделал попытку найти плотность Lα-излучения в туманности, движущейся с градиентом скорости. Однако, как будет показано ниже, эта попытка является неудачной.
Содержание настоящей главы таково. В § 1 рассматривается поле Lc-излучения (для определенности мы будем говорить о водородной туманности ). В § 2 для туманности, движущейся с градиентом скорости, находятся плотность Lα-излучения и величина светового давления, вызванного этим излучением. В § 3 обсуждается вопрос о температурах туманностей и температурах центральных звезд.
<< 2.3 Контуры спектральных линий | Оглавление | 3.1 Поле Lc-излучения >>