Rambler's Top100Astronet    
  по текстам   по ключевым словам   в глоссарии   по сайтам   перевод   по каталогу 		 

На первую страницу
Лекции по Общей Астрофизике для Физиков
...4.1 Заметим, что сечение фотоионизации атома значительно меньше, по порядку оно равно квадрату размера Боровской орбиты, с которой возбуждается электрон. Причина здесь та же, что и обсуждавшееся в 1 лекции превосходство характерной длины волны света, испускаемого атомами при связанно-связанных или свободно-связанных переходах, над размером Боровских орбит в раз, - постоянная тонкой структуры 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... времени)4.2 Для космической плазмы это означает, что одновременно выполняются следующие соотношения определяемые одним общим параметром - температурой :

  1. Максвелловское распределение частиц по скоростям


  2. Больцмановское распределение частиц по энергиям, которое для заселенности атомных уровней с номерами и (cоответственно, с энергиями и и статвесами и ) записывается в виде


  3. закон действующих масс для химического равновесия, или в применении к условиям ионизованной плазмы - формула Саха для степени ионизации атомов и молекул


    где , , - концентрации электронов и ионов элемента Х, - статистические веса уровней ионов, , - энергия ионизации с уровня иона .

  4. Закон излучения Планка, закон Кирхгофа и закон Стефана-Больцмана для АЧТ 

.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... сил4.3 В полностью ионизованной плазме концентрация электронов и ионов о одинакова , а время установления изотропного Максвелловского распределения для электронной и ионной компонент равны, соответственно, , где - заряд электрона и его масса, - атомный номер иона и его масса, - Кулоновский логарифм, учитывающий дальнодействие кулоновских сил. Например, для чисто водородной плазмы () с  cм,  эВ ( K) находим  c 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... 4.4 Проводимость - макроскопическая характеристика среды, входящая в закон Ома. При отсутствии магнитного поля ток пропорционален напряженности поля . Для полностью ионизованной плазмы, в которой преобладают процессы соударений частиц, удельная проводимость определяется концентрацией частиц и временем столкновений между электронами и ионами и равна 


.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... зрения4.5 Этот результат для оптически тонкой среды можно получить не решая уравнения переноса, воспользовавшись физическим смыслом объемного коэффициента излучения и его выражением через Эйнштейновский коэффициент спонтанного излучения (обратное время жизни атома в возбужденном состоянии)


Далее надо записать закон Кирхгофа для связи коэффициентов излучения и поглощения, откуда непосредственно получится формула (4.8). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... 3).4.6 Здесь полная аналогия с уравнением Ван-дер-Ваальса для неидеального газа - немонотонная зависимость объясняет разбиение среды на две фазы, жидкую и газообразную 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... температуры.4.7 Если в плазме есть магнитное поле (а это практически всегда так), основную роль в выравнивании электронной и ионной температуры играют процессы плазменной турбулентности, возникающей из-за многочисленных неустойчивостей, и коллективные процессы в плазме (бесстолкновительные ударные волны). При этом электронная и ионная температуры могут сравняться за время много короче времени кулоновских взимодействий электронов и ионов. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... рекомбинации4.8 Напомним, что диэлектронная рекомбинации иона происходит в два этапа - сначала образуется неустойчивый ион с двумя возбужденными электронами и положительной полной энергией (автоионизация). Это состояние быстро распадается с излучением фотона и полная энергия иона может стать отрицательной. Скорость диэлектронной рекомбинации начинает преобладать над радиационной при высоких температурах  K. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... электрона)4.9 Томсоновское приближение для Комптоновского рассеяния применимо до энергий фотонов . 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... излучения.4.10 Для работы такой тепловой машины необходима как минимум трехуровневая система по схеме (накачка на верхний уровень и сток на верхний (сигнальный) уровень мазерного перехода) или (накачка на верхний сигнальный уровень мазерного перехода "3" и сток с нижнего сигнального уровня "2" на 1 уровень). Отсутствие или ослабление стока энергии с верхнего уровня "3" на верхний сигнальный "2" или с нижнего сигнального "2" уровня приведет к уменьшению заселенности верхнего сигнального уровня "2" в первом случае, а отсутсвие стока с уровня "2" во втором случае приведет к повышению населенности нижнего сигнального уровня. В обоих случаях инверсная заселенность сигнальных уровней быстро исчезнет. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... сечение4.11 Для релятивистских протонов тех же энергий синхротронные потери в раз меньше 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
Публикации с ключевыми словами: звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика
Публикации со словами: звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика
См. также:
Все публикации на ту же тему >>

Мнения читателей [70]
Оценка: 3.1 [голосов: 182]
 
О рейтинге
Версия для печати Распечатать

Астрометрия - Астрономические инструменты - Астрономическое образование - Астрофизика - История астрономии - Космонавтика, исследование космоса - Любительская астрономия - Планеты и Солнечная система - Солнце

Астронет | Научная сеть | ГАИШ МГУ | Поиск по МГУ | О проекте | Авторам

Комментарии, вопросы? Пишите: info@astronet.ru или сюда

Rambler's Top100 Яндекс цитирования